Метод преобразования (свертки) схемы
Метод преобразования схемы
Метод эквивалентных преобразований
Расчет электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований. Осуществляют замену источника тока эквивалентным источником ЭДС. Решение задач Расчет электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований. Исходную схему можно перечертить относительно входных зажимов рис. Определяем величины преобразованных сопротивлений рис. На преобразованной схеме получили параллельное соединение ветвей между узлами e—b , тогда эквивалентное сопротивление равно:. И тогда эквивалентное сопротивление исходной схемы представляет последовательное соединение сопротивлений:. Сопротивление амперметра можно считать равным нулю. Определить токи ветвей схемы методом эквивалентных преобразований рис. Электронная версия статьи Расчет электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований. Примеры решения задач Расчет электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований. Примеры решения задач ТОЭ. Учебные пособия ТОЭ ОТЦ ТЛЭЦ. Портфолио Гостевая книга Фотогалерея Вопросы-ответы Полезные ресурсы. Решение задач Расчет электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований Задача 1. На преобразованной схеме получили параллельное соединение ветвей между узлами e—b , тогда эквивалентное сопротивление равно: И тогда эквивалентное сопротивление исходной схемы представляет последовательное соединение сопротивлений: Эквивалентное сопротивление всей цепи: Тогда амперметр покажет ток: Электронная версия статьи Расчет электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований Примеры решения задач Расчет электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований Расчет электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований Оценка: Введите число, которое указано выше. Метки алгоритм расчет цепей при несинусоидальных периодических воздействиях алгоритм расчета цепей периодического несинусоидального тока баланс мощностей ВАХ нелинейного элемента Векторная диаграмма ветви связи взаимная индуктивность взаимная проводимость вольт-амперная характеристика нелинейного элемента второй закон Кирхгофа второй закон Кирхгофа для магнитных цепей входная проводимость гармоники напряжения гармоники тока Генератор напряжения генератор тока главные контуры графический метод расчета нелинейных электрических цепей динамическое сопротивление дифференциальное сопротивление емкость двухпроводной линии емкость коаксиального кабеля емкость конденсатора емкость однопроводной линии емкость плоского конденсатора емкость цилиндрического конденсатора закон Ампера закон Био Савара Лапласа закон Ома закон полного тока закон электромагнитной индукции Законы Кирхгофа индуктивность индуктивность двухпроводной линии индуктивность однопроводной линии индуктивность соленоида катушка со сталью Конденсатор в цепи постоянного тока контурные токи коэффициент амплитуды коэффициент гармоник коэффициент искажения коэффициент магнитной связи коэффициент мощности трансформатора коэффициент трансформации коэффициент формы кусочно-линейная аппроксимация магнитная постоянная магнитная цепь магнитный поток рассеяния метод активного двухполюсника метод двух узлов метод контурных токов метод наложения метод узловых напряжений метод узловых потенциалов метод эквивалентного генератора метод эквивалентного источника ЭДС Метод эквивалентных преобразований методы расчета магнитных цепей независимые контуры нелинейный элемент несинусоидальный периодический ток обобщенный закон Ома опорный узел основной магнитный поток параллельное соединение конденсаторов первый закон Кирхгофа первый закон Кирхгофа для магнитных цепей последовательное соединение конденсаторов последовательный колебательный контур постоянная составляющая тока потери в меди потери в стали приведенный трансформатор Примеры расчета схем при несинусоидальных периодических воздействиях принцип взаимности принцип компенсации расчет гармоник тока расчет магнитной цепи расчет нелинейных цепей постоянного тока расчет цепей несинусоидального тока Расчет цепи конденсаторов расчет цепи с несинусоидальными периодическими источниками Резонанс в электрической цепи решение задач магнитные цепи сила Ампера сила Лоренца Символический метод собственная проводимость статическое сопротивление сферический конденсатор теорема об эквивалентном источнике теорема Тевенена топографическая диаграмма Трансформаторы трехфазная система удельная энергия магнитного поля уравнения трансформатора Цепи с конденсаторами частичные токи чередование фаз ЭДС самоиндукции эквивалентная схема трансформатора электрическая постоянная электроемкость энергия магнитного поля. Корзина пуста Перейдите в каталог, выберите требуемый товар и добавьте его в корзину.
Условия эквивалентности звезды и треугольника проще всего определяются посредством сопоставления межузловых сопротивлений и проводимостей двух этих схем. Возьмем некоторый источник напряжения и присоединим к нему сначала узлы А и В треугольника рис. В случае эквивалентности треугольника и звезды в обоих случаях сила тока I a , которой будет нагружен источник, должна быть одинакова, что будет иметь место, если одинаковы проводимости, а следовательно, и сопротивления между узлами А и В треугольника и звезды. Это равенство сопротивлений должно иметь место также при включении к источнику энергии узлов В и С, а затем и узлов С и А. Проводимость между узлами А и В треугольника складывается из проводимости стороны А — В, равной , и проводимости, образуемой соединенными последовательно по отношению к узлам А, В сторон ВС и СА. Следовательно, общая проводимость между узлами А и В треугольника равна:. Сопротивление между узлами А, В треугольника — величина, обратная проводимости между этими узлами, то есть оно равно:. При соединении звездой сопротивление между теми же узлами А, В будет равно сумме сопротивлений двух соответствующих лучей звезды, то есть оно будет равно. Структура схем звезды и треугольника по отношению к узлам симметрична, поэтому уравнения равенства сопротивлений для узлов В, С, а затем и для узлов С, А можно получить из путем простой циклической перестановки индексов:. Чтобы определить , сложим и и вычтем из этой суммы ; разделив последнюю на 2, найдем:. При некоторых расчетах целесообразно осуществить обратное преобразование звезды в эквивалентный треугольник. Чтобы составить уравнения для такого преобразования, перемножим попарно выражения , , и, сложив полученные произведения, получим:. Такое допущение не изменяет значения токов в ветвях, так как ток в каждой ветви зависит только от разностей потенциалов узлов, а не от действительных значений потенциалов;. Узел 3 принимаем базисным, то есть. Для узлов 1 и 2 уравнения по первому закону Кирхгофа:. Решение системы уравнений методом подстановок определяет потенциалы узлов, а следовательно, и токи ветвей. В частном случае схемы замещения без источников тока с двумя узлами потенциал узла 1 при базисном узле 2, то есть при равен напряжению между узлами. Выражение называется формулой межузлового напряжения. Например, для цепи на схеме рис. Для расчета по методу контурных токов схема сложной цепи по кратчайшим путям разбивается на отдельные контуры-ячейки. Затем в каждом из контуров произвольно выбирается направление контурного тока , то есть тока, замыкающего только в данном контуре. Токи в ветвях, являющимися общими для двух или более контуров, определяются на основании первого закона Кирхгофа как алгебраическая сумма соответствующих контурных токов. Благодаря такой подстановке соответственно уменьшается число рассчитываемых токов, а уравнения схемы составляются на основании только второго закона Кирхгофа, причем направление обхода контуров берется совпадающим с направлением контурных токов. На принципе наложения основан расчет цепей по методу наложения. Согласно этому методу при расчете схемы, содержащей несколько источников э. Производится расчет токов в схеме, создаваемых действием одной этой э. Расчет производится отдельно для каждой из э. Действительные значения токов в отдельных ветвях схемы определяются посредством алгебраического сложения токов, создаваемых независимым действием отдельных э. E 2 , но на месте ее источника в схеме сохраняется внутреннее сопротивление r вн2 если его нужно учитывать. После исключения E 2 схема представляет собой простое смешанное соединение, поэтому ток в ее неразветвленной части будет:. Затем в схеме исключается E 1 и, при наличии только э. E 2 , рассчитываются токи. Общенаучные методы, применяемые в криминалистике. Частнонаучные и специальные методы криминалистики gt; 3. Система средств и методов криминалистической техники Gt; 5. Определение методологических основ проблемы исследования I. Общие организационно-методические указания I. Астрономия Биология География Другие языки Интернет Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Механика Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Транспорт Физика Философия Финансы Химия Экология Экономика Электроника.
Великая отечественная война краткоо главном таблица
Одесские тв новости
Сколько футов бильярдный стол
Магазин садовод брест каталог
Кемерово сколько стоят брекеты