Методы наблюдения интерференции света
4.4. Способы наблюдения интерференции света
Учебники
Рассмотрим две конкретные интерференционные схемы, одна из которых использует для разделения световой волны на две части отражение, а другая — преломление света. Два плоских соприкасающихся зеркала ОМ и располагаются так, что их отражающие поверхности образуют угол, близкий к рис. Соответственно угол на рисунке очень мал. Параллельно линии пересечения зеркал О на расстоянии от нее помешается прямолинейный источник света S например, узкая светящаяся щель. Зеркала отбрасывают на экран Э две цилиндрические когерентные волны, распространяющиеся так, как если бы они исходили из мнимых источников Непрозрачный экран преграждает свету путь от источника S к экрану Э. Луч представляет собой отражение луча от зеркала ОМ, луч ОР — отражение луча от зеркала. Легко сообразить, что угол между лучами ОР и равен Поскольку S и расположены относительно ОМ симметрично, длина отрезка равна , т. Аналогичные рассуждения приводят к тому же результату для отрезка Таким образом, расстояние между источниками равно Из рис. Следовательно, где b — расстояние от линии пересечения зеркал О до экрана Э. Подставив найденные нами значения d и I в формулу Область перекрытия волн имеет протяженность Разделив эту длину на ширину полосы найдем максимальное число интерференционных полос, которое можно наблюдать с помощью зеркал Френеля при данных параметрах схемы: Для того чтобы все эти полосы были действительно видны, необходимо, чтобы не превзошло определяемого формулой Изготовленные из одного куска стекла две призмы с малым преломляющим углом Ф имеют одну общую грань рис. Параллельно этой грани на расстоянии а от нее располагается прямолинейный источник света Рис. Можно показать, что в случае, когда преломляющий луч призмы очень мал и углы падения лучей на грань призмы не очень велики, все лучи отклоняются призмой на практически одинаковый угол, равный — показатель преломления призмы. Угол падения лучей на бипризму невелик. Поэтому все лучи отклоняются каждой из половин бипризмы на одинаковый угол. В результате образуются две когерентные цилиндрические волны, исходящие из мнимых источников лежащих в одной плоскости с S. Расстояние между источниками равно Расстояние от источников до экрана Ширину интерференционной полосы находим по формуле Описание свойств векторных полей Дивергенция. Вычисление полей с помощью теоремы Гаусса Поле двух разноименно заряженных плоскостей. Поле заряженной сферической поверхности. Энергия электрического поля ГЛАВА V. Закон Джоуля — Ленца ГЛАВА VI. Поле соленоида и тороида ГЛАВА VII. Работа перемагничивания ферромагнетика ГЛАВА IX. Уравнения Максвелла ГЛАВА X. Определение удельного заряда ионов. Ускорители заряженных частиц ГЛАВА XI. Эффект Холла ГЛАВА XII. Искровой и коронный разряды ГЛАВА XIII. Переменный ток ЧАСТЬ 2. Эффект Доплера для звуковых волн ГЛАВА XV. Излучение диполя ЧАСТЬ 3. Принцип Гюйгенса ГЛАВА XVII. Многолучевая интерференция ГЛАВА XVIII. Вращение плоскости поляризации ГЛАВА XX. Эффект Вавилова — Черенкова ГЛАВА XXI. Единицы электрических и магнитных величин в СИ и в гауссовой системе Приложение II. Основные формулы электромагнетизма в СИ и в гауссовой системе Приложение III. Способы наблюдения интерференции света Рассмотрим две конкретные интерференционные схемы, одна из которых использует для разделения световой волны на две части отражение, а другая — преломление света. Аналогичные рассуждения приводят к тому же результату для отрезка Таким образом, расстояние между источниками равно. Область перекрытия волн PQ имеет протяженность Максимальное число наблюдаемых полос.
Пример решения iq теста
Точка присоединения описание
Степень экологической проблемы
Сизо график приема передач
Можно ли накачать ягодицы на велосипеде
Крупы калорийность таблица